辐射传热
辐射传热的机理是，互相不接触的物体，热能以电磁波的形式，从高温物体传给低温 物体。
任何温度高于绝对零度的物体都有热辐射能力，从它的表面发出电磁波，波长范围（即 波谱)取决于材质。一般，固体热辐射是全波谱辐射，它放出的电磁波的波长从零到无穷大； 而流体是选择性辐射，只能辐射有限波长的电磁波，其波谱是不连续的。
一物体对来自另一物体的热辐射，可能有三种反应：部分吸收，部分反射，部分透过。即
E = EA + EB+ Ec
式中，£为另一物体发出的投射到受辐射物体表面的辐射热(功率密度），（W/m2);£A为被吸 收的热;£B为反射的热;£c为透过的热。绝大多数固体的为零，是热射线的不透明体。对 外来热射线能完全吸收的物体叫绝对黑体，否则称为灰体。实际的物体都是灰体。
绝对黑体是理想物体，它的模型是一个不透过热射钱的空腔，仅有一个极小的孔，外来 的热射线一旦从该孔进人空腔内，就被封闭而完全吸收。当然，绝对黑体的辐射能力，即其 热功率密度（W/m2)也是较大。斯蒂芬-玻耳兹曼定律确定，绝对黑体的辐射能力

式中，是绝对黑体辐射系数,其值为5.672W/(m2*K4)。上式又称四次方定律。
在同一温度下，灰体的辐射能力小于绝对黑体，灰体的辐射系数C与Q)之比称为灰体 的黑度e0灰体的辐射能力
-E = eE0 = eC0(^) =C{m)
干燥的空气近似是辐射热的透热体。热物体放在大气中的辐射散热可以利用上式计算。
表2-4中的简图是由两个灰体表面构成的封闭体系，彼此进行热辐射时,热能由高温体 表面传给低濕体表面.在中间不存在吸收性介质时的辐射热流„

称为导来辐射系数，[W/(m2_K4)];T为物体表面的绝对温度，K;e为物体表面的黑度；S 为传热表面积,m2;P为角度系数，见表2-4。两表面之间角度系数仅取决于相互的位置，是 单纯的几何参数。角度系数的两位数下标，第一位数表示辐射面，第二位数表示受辖射面。
的物理意义是，由表面1发射的辐射热中到达表面2的份额，而^21则表示表面2发射的 辐射热到达表面1的份额。
由多个表面组成封闭辐射传热体系，根据能量不灭定律，一表面对其余表面的诸角度系 数之和等于1，即

上式表明，隔板可以减少辐射热，实质是增加隔板,就加大热阻，也就减小热流。例如， 若有两块板和三块板两种情况，黑度都相等，较内侧温度相等，较外侧温度也相等，则辐射热 流相差一倍。